>>355
シュレーディンガー方程式（改）を解いた波動関数φの
1つの特殊解である複素正弦波φ1が、1つの運動量 p(=mv1)に対応してると証明した。

シュレーディンガー方程式は線形の偏微分方程式であるから
波動関数 φ = φ1 + φ2 + φ3 + ...φn 　も方程式の解である。
つまり、異なる運動量の和 p = m・( v1 + v2 + v3 + ...vn )　が対応する。

数学のフーリエ積分を使うと、特定の速度vに非常に近い加算無限個の速度の積分
から波動関数φの単一パルスを作ることが出来る、これを波束という。
（ 量子力学の波束が古典物理学では”粒子”と称している。）

その物理解釈は、粒子の位置の波束（単一パルス）の幅と、速度v（または運動量p）の積分の幅
つまり、位置の不確定性と速度v（または運動量p）の不確定性がトレードオフの関係にある。
この関係を「不確定性原理」と言う。　Δx・Δp >=　h/2

Excellent！　全世界の凡人に恩恵を与えた　量子力学生誕１００年万歳！